Integral de Dirichlet
La integral de Dirichlet es la integral de la función del seno cardinal en la media línea de reales positivos
∫0+∞pecadoXXDX=π2{\ Displaystyle \ int _ {0} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ sin x} {x}} \, {\ textrm {d}} x = {\ frac {\ pi} {2}}}.
Se trata de una integral impropia semi-convergente, es decir, la función no es integrable en el sentido generalizado de Riemann , sino que existe y es finita.
lima→+∞∫0apecadoXX DX{\ Displaystyle \ lim _ {a \ to + \ infty} \ int _ {0} ^ {a} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ {\ rm {d}} x}
Estudio de convergencia
Consideramos la función
F:R+∗→RX↦pecadoXX.{\ displaystyle {\ begin {matrix} f \ colon & \ mathbb {R} _ {+} ^ {*} & \ rightarrow & \ mathbb {R} \\ & x & \ mapsto & {\ frac {\ sin x } {x}}. \ end {matriz}}}
En 0, su límite derecho es 1, por lo que f es extensible en un mapa continuo en [0, + ∞ [ , por lo que es integrable en [0, a ] para todo a > 0 .
Pero no es integrable en + ∞ , es decir que
lima→+∞∫0a|F(X)| DX=+∞{\ Displaystyle \ lim _ {a \ to + \ infty} \ int _ {0} ^ {a} | f (x) | ~ {\ rm {d}} x = + \ infty}.
Sin embargo,
lima→+∞∫0aF(X) DXmiXIstmi :{\ Displaystyle \ lim _ {a \ to + \ infty} \ int _ {0} ^ {a} f (x) ~ {\ rm {d}} x \ quad {\ rm {existe ~:}}}
-
Dirichlet , en su artículo histórico de 1829 sobre las series de Fourier , menciona de pasada una prueba basada en el criterio de convergencia de series alternas :
“Sabemos que tiene un valor finito igual a π / 2 . Esta integral se puede dividir en una infinidad de otras, tomando la primera de γ = 0 a γ = π , la segunda de γ = π a γ = 2π , y así sucesivamente. Estas nuevas integrales son alternativamente positivas y negativas, cada una de ellas tiene un valor numérico menor que la anterior […]. "∫0∞pecadoγγ Dγ{\ Displaystyle \ int _ {0} ^ {\ infty} {\ frac {\ sin \ gamma} {\ gamma}} ~ {\ rm {d}} \ gamma} ;
- en la misma línea, la regla de Abel para integrales - o una simple integración por partes - proporciona una prueba de convergencia;
- los métodos siguientes para calcular la integral proporcionan más evidencia de su existencia.
Cálculo de la integral
Con suites
El método consiste en preguntar
Jno=∫0π2pecado((2no+1)X)pecadoX DX,Kno=∫0π2pecado((2no+1)X)X DX{\ Displaystyle J_ {n} = \ int _ {0} ^ {\ frac {\ pi} {2}} {\ frac {\ sin {\ big (} (2n + 1) x {\ big)}} { \ sin x}} ~ {\ rm {d}} x, \ quad K_ {n} = \ int _ {0} ^ {\ frac {\ pi} {2}} {\ frac {\ sin {\ big ( } (2n + 1) x {\ big)}} {x}} ~ {\ rm {d}} x}
y mostrar que la diferencia de estas dos secuencias tiende hacia 0, que la primera es constante, igual a π / 2 , y que la segunda tiende a la integral de Dirichlet.
Con el teorema del residuo
Observando que x ↦ i (sen x ) / x es la parte imaginaria de x ↦ e i x / x y considerando la función compleja F : z ↦ e i z / z , el teorema residual aplicado a integrales del cuarto tipo , permitiendo calcular un valor principal de Cauchy - o más simplemente aquí: el teorema integral de Cauchy -, da el resultado deseado.
Específicamente, F tiene un grupo único en 0. Considere el contorno definido de la siguiente manera: para dos R > ε> 0 reales , se eligen los semicírculos y el centro O , los rayos R y ε están situados en el semiplano superior y conectan los dos segmentos. I y J . Esta curva delimita un dominio acotado del plano que no contiene el origen.
VSR{\ Displaystyle {\ mathcal {C}} _ {R}}VSε{\ Displaystyle {\ mathcal {C}} _ {\ varepsilon}}
El teorema de Cauchy da entonces
0=∫VSRmiIzz Dz+∫I∪JmiIzz Dz+∫VSεmiIzz Dz=∫VSRmiIzz Dz+2I∫εRpecadoXX DX+∫VSεmiIzz Dz{\ Displaystyle 0 = \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z + \ int _ {I \ cup J} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z + \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {\ varepsilon}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z }} ~ {\ rm {d}} z = \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z + 2 {\ rm {i}} \ int _ {\ varepsilon} ^ {R} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ { \ rm {d}} x + \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {\ varepsilon}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z}
por lo tanto, al hacer que R tienda hacia + ∞ y ε hacia 0:
0=0+2I∫0+∞pecadoXX DX-Iπ,{\ Displaystyle 0 = 0 + 2 {\ rm {i}} \ int _ {0} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ {\ rm {d}} x- { \ rm {i}} \ pi,}
lo que permite concluir:
∫0+∞pecadoXX DX=π2.{\ Displaystyle \ int _ {0} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ {\ rm {d}} x = {\ frac {\ pi} {2}}.}
Detalles de los límites de las integrales en los dos semicírculos
El semicírculo está parametrizado por θ ↦ R e iθ , para θ que varía de 0 a π . Oro
VSR{\ Displaystyle {\ mathcal {C}} _ {R}}∀θ∈]0,π[,|Exp(IRmiIθ)|=|Exp(-Rpecadoθ+IRporqueθ)|=Exp(-Rpecadoθ)→R→+∞0.{\ Displaystyle \ forall \ theta \ in] 0, \ pi [, \ quad | \ exp ({\ rm {i}} R {\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} \ theta}) | = | \ exp (-R \ sin \ theta + {\ rm {i}} R \ cos \ theta) | = \ exp (-R \ sin \ theta) {\ xrightarrow [{R \ to + \ infty} ] {}} 0.}
Al aplicar, por ejemplo, el teorema de convergencia dominado , se obtiene
∫VSRmiIzz Dz=I∫0πExp(IRmiIθ) Dθ→R→+∞I∫0π0 Dθ=0.{\ Displaystyle \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ { \ rm {d}} z = {\ rm {i}} \ int _ {0} ^ {\ pi} \ exp ({\ rm {i}} R {\ rm {e}} ^ {{\ rm { i}} \ theta}) ~ {\ rm {d}} \ theta {\ xrightarrow [{R \ to + \ infty}] {}} {\ rm {i}} \ int _ {0} ^ {\ pi } 0 ~ {\ rm {d}} \ theta = 0.}
De manera similar, el semicírculo está parametrizado por θ ↦ εe iθ , para θ que varía de π a 0. Entonces tenemos
VSε{\ Displaystyle {\ mathcal {C}} _ {\ varepsilon}}∫VSεmiIzz Dz=I∫π0Exp(IεmiIθ) Dθ→ε→0I∫π0Exp(0) Dθ=-Iπ.{\ Displaystyle \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {\ varepsilon}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z = {\ rm {i}} \ int _ {\ pi} ^ {0} \ exp ({\ rm {i}} \ varepsilon {\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} \ theta}) ~ {\ rm {d}} \ theta {\ xrightarrow [{\ varepsilon \ to 0}] {}} {\ rm {i}} \ int _ {\ pi} ^ { 0} \ exp (0) ~ {\ rm {d}} \ theta = - {\ rm {i}} \ pi.}
Podemos ir un poco más rápido considerando la función z ↦ (e i z - 1) / z que se extiende a una función entera . Luego integramos en el contorno formado por el semicírculo y el intervalo [- R , R ]. Por el teorema integral de Cauchy,
VSR{\ Displaystyle {\ mathcal {C}} _ {R}}
0=∫VSRmiIz-1z Dz+∫-RRmiIX-1X DX=∫VSRmiIzz Dz-∫VSRDzz+2I∫0RpecadoXX DX=∫VSRmiIzz Dz-Iπ+2I∫0RpecadoXX DX{\ Displaystyle 0 = \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z} -1} {z }} ~ {\ rm {d}} z + \ int _ {- R} ^ {R} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} x} -1} {x }} ~ {\ rm {d}} x = \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z- \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {d}} z} {z }} + 2 {\ rm {i}} \ int _ {0} ^ {R} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ {\ rm {d}} x = \ int _ {{\ mathcal {C}} _ {R}} {\ frac {{\ rm {e}} ^ {{\ rm {i}} z}} {z}} ~ {\ rm {d}} z - {\ rm {i}} \ pi +2 {\ rm {i}} \ int _ {0} ^ {R} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ {\ rm {d}} x}
por lo tanto, al hacer que R tienda hacia + ∞ :
0=0-Iπ+2I∫0+∞pecadoXX DX{\ Displaystyle 0 = 0 - {\ rm {i}} \ pi +2 {\ rm {i}} \ int _ {0} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ sin x} {x}} ~ {\ rm {d}} x}
y concluimos como antes.
Entonces digamos que sí .
L(F)=F{\ Displaystyle {\ mathcal {L}} (f) = F}L[F(X)X]=∫pag+∞F(tu)Dtu{\ Displaystyle {\ mathcal {L}} \ left [{\ frac {f (x)} {x}} \ right] = \ int _ {p} ^ {+ \ infty} F (u) \ mathrm {d } u}
Elija de dónde .
F=pecado{\ Displaystyle f = \ sin}F(pag)=1pag2+1{\ Displaystyle F (p) = {\ frac {1} {p ^ {2} +1}}}
Volviendo a la definición de la transformación de Laplace, la propiedad admitida da
∫0+∞mi-pagXpecadoXXDX=∫pag+∞Dtutu2+1=[arctantu]pag+∞=π2-arctanpag{\ Displaystyle \ int _ {0} ^ {+ \ infty} \ operatorname {e} ^ {- px} {\ frac {\ sin x} {x}} \ mathrm {d} x = \ int _ {p} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ mathrm {d} u} {u ^ {2} +1}} = \ left [\ arctan u \ right] _ {p} ^ {+ \ infty} = {\ frac {\ pi} {2}} - \ arctan p}.
Al llegar al límite cuando , llegamos .
pag→0{\ Displaystyle p \ to 0}∫0+∞pecadoXXDX=π2{\ Displaystyle \ int _ {0} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ sin x} {x}} \ mathrm {d} x = {\ frac {\ pi} {2}}}
Notas y referencias
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Ver, por ejemplo, este ejercicio corregido sobre Wikiversity .
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Sr. Lejeune-Dirichlet, " Sobre la convergencia de series trigonométricas que sirven para representar una función arbitraria entre límites dados ", J. Reine angew. Matemáticas. , vol. 4,1829, p. 157-169 (pág.161) ( arXiv 0806.1294 ).
-
Desde f es cero en el infinito, para estudiar la posible límite de su integral de 0 a un cuando un → + ∞ , basta con hacerlo por una atravesar los valores de una arbitraria secuencia aritmética .
-
S. Balac y F. Sturm, Álgebra y análisis: curso de matemáticas de primer año con ejercicios corregidos , PPUR ,2003( leer en línea ) , pág. 940.
-
Para esta prueba y una variante, vea la asignación corregida "Integral de Dirichlet" en Wikiversity .
-
Ver la tarea corregida "Integral de Dirichlet" en Wikiversity .
-
Este paso al límite se justifica de la siguiente manera en la p. 6-7 por (en) J. Michael Steele , “ Un scholium on the integral of and related topicspecado(X)/X{\ Displaystyle \ sin (x) / x} ” , en Wharton School , UPenn ,septiembre 2014 : De acuerdo a la segunda fórmula media , .|∫a+∞mi-pagXXpecadoXDX|≤2mi-pagaa{\ Displaystyle \ left | \ int _ {a} ^ {+ \ infty} {\ frac {\ operatorname {e} ^ {- px}} {x}} \ sin x \, \ mathrm {d} x \ right | \ leq 2 {\ frac {\ operatorname {e} ^ {- pa}} {a}}}
Ver también
Artículo relacionado
Integral de Borwein
Bibliografía
- Nino Boccara , Funciones analíticas [ detalle de la edición ]
- (de) Hans Fischer, " Die Geschichte des Integrals : eine Geschichte der Analysis in der Nussschale∫0∞pecadoXXDX{\ Displaystyle \ int _ {0} ^ {\ infty} {\ frac {\ sin x} {x}} \, dx} " , Matemáticas. Semesterber. , vol. 54, n o 1,2007, p. 13-30
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