Método de Laplace
En matemáticas , el método de Laplace , de Pierre-Simon de Laplace , es un método para la evaluación numérica de integrales de la forma:
∫aBmiMETROF(X)DX{\ Displaystyle \ int _ {a} ^ {b} \! e ^ {Mf (x)} \, dx \,}donde está un dos veces diferenciable función , M es un número real grande y de los límites de una y b posiblemente puede ser infinita.
F{\ Displaystyle f}
Principio del método
Para M > 0, si suponemos que la función admite un máximo único en el punto, entonces para M grande, solo los puntos cercanos a contribuyen significativamente a la integral:
F{\ Displaystyle f}X0{\ Displaystyle x_ {0}}X0{\ Displaystyle x_ {0}}
∫aBmiMETROF(X)DX.{\ Displaystyle \ int _ {a} ^ {b} \! e ^ {Mf (x)} dx. \,}Si M es negativo, al considerar -M y -f podemos reducirnos a considerar los máximos de -f por lo tanto los mínimos de f
Método de Laplace, caso general
Para aplicar el método de Laplace, se requieren una serie de condiciones. no debe ser uno de los límites de la integral y solo puede acercarse al valor en las proximidades de .
X0{\ Displaystyle x_ {0}}F(X){\ Displaystyle f (x)}F(X0){\ Displaystyle f (x_ {0})}X0{\ Displaystyle x_ {0}}
Por aplicación del teorema de Taylor , en la vecindad de , se escribe:
X0{\ Displaystyle x_ {0}}F(X){\ Displaystyle f (x)}
F(X)=F(X0)+F′(X0)(X-X0)+12F″(X0)(X-X0)2+O((X-X0)3){\ Displaystyle f (x) = f (x_ {0}) + f '(x_ {0}) (x-x_ {0}) + {\ frac {1} {2}} f' '(x_ {0 }) (x-x_ {0}) ^ {2} + O \ left ((x-x_ {0}) ^ {3} \ right)}.
Dado que admite un máximo en , que no es uno de los límites de la integral, y entonces tenemos en un vecindario de :
F{\ Displaystyle f}X0{\ Displaystyle x_ {0}}F′(X0)=0{\ Displaystyle f \, '(x_ {0}) = 0}F″(X0)<0{\ Displaystyle f \, '' (x_ {0}) <0}X0{\ Displaystyle x_ {0}}
F(X)≈F(X0)-12|F″(X0)|(X-X0)2{\ Displaystyle f (x) \ approx f (x_ {0}) - {\ frac {1} {2}} | f '' (x_ {0}) | (x-x_ {0}) ^ {2} }Y para la integral:
∫aBmiMETROF(X)DX≈miMETROF(X0)∫aBmi-METRO|F″(X0)|(X-X0)2/2DX{\ Displaystyle \ int _ {a} ^ {b} \! e ^ {Mf (x)} \, dx \ approx e ^ {Mf (x_ {0})} \ int _ {a} ^ {b} \ ! e ^ {- M | f '' (x_ {0}) | (x-x_ {0}) ^ {2} / 2} dx}La segunda integral se puede estimar usando una integral gaussiana mediante la sustitución de los límites una y b por -∞ y + ∞ y entonces tenemos:
∫aBmiMETROF(X)DX≈2πMETRO|F″(X0)|miMETROF(X0) Cuándo METRO→∞{\ Displaystyle \ int _ {a} ^ {b} \! e ^ {Mf (x)} \, dx \ approx {\ sqrt {\ frac {2 \ pi} {M | f '' (x_ {0} ) |}}} e ^ {Mf (x_ {0})} {\ mbox {when}} M \ to \ infty}
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La sustitución de los límites por −∞ y + ∞ es numéricamente válida porque, sea lo que sea unk∈NO,mi-METRO|F″(X0)|(X-X0)2/2{\ Displaystyle k \ in \ mathbb {N}, \, e ^ {- M | f '' (x_ {0}) | (x-x_ {0}) ^ {2} / 2}}o((X-X0)-k){\ Displaystyle o \ left ((x-x_ {0}) ^ {- k} \ right)}
Las dos condiciones requeridas para realizar este método no son necesariamente requeridas y hay generalizaciones para el caso donde es uno de los límites usando una expansión de primer orden alrededor, así como por división integral para el caso donde dos, o un número finito, máximos locales de f tendría valores cercanos. El método col point también permite una generalización para
X0{\ Displaystyle x_ {0}}X0{\ Displaystyle x_ {0}}
I(λ)=∫VSF(z)miλgramo(z)Dz{\ Displaystyle I (\ lambda) = \ int _ {\ mathcal {C}} f (z) e ^ {\ lambda g (z)} \, dz \,}Ejemplo: fórmula de Stirling
El método de Laplace se puede utilizar para probar la fórmula de Stirling :
Para N grande:NO!≈2πNONONOmi-NO{\ Displaystyle N! \ approx {\ sqrt {2 \ pi N}} N ^ {N} e ^ {- N} \,}
Por definición de la función gamma , tenemos
NO!=Γ(NO+1)=∫0∞mi-XXNODX.{\ Displaystyle N! = \ Gamma (N + 1) = \ int _ {0} ^ {\ infty} e ^ {- x} x ^ {N} dx. \,}Con el cambio de variable obtenemos:
X=NOz{\ Displaystyle x = Nz \,}
NO!{\ Displaystyle N! \,}
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=∫0∞mi-NOz(NOz)NONODz{\ displaystyle = \ int _ {0} ^ {\ infty} e ^ {- Nz} \ left (Nz \ right) ^ {N} Ndz \,}
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=NONO+1∫0∞mi-NOzzNODz{\ Displaystyle = N ^ {N + 1} \ int _ {0} ^ {\ infty} e ^ {- Nz} z ^ {N} dz \,}
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=NONO+1∫0∞mi-NOzmiNOenzDz{\ Displaystyle = N ^ {N + 1} \ int _ {0} ^ {\ infty} e ^ {- Nz} e ^ {N \ ln z} dz \,}
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=NONO+1∫0∞miNO(enz-z)Dz.{\ Displaystyle = N ^ {N + 1} \ int _ {0} ^ {\ infty} e ^ {N (\ ln zz)} dz. \,}
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Considerando la función:
F(z)=enz-z{\ Displaystyle f \ left (z \ right) = \ ln {z} -z}f es dos veces diferenciable:
F′(z)=1z-1,{\ Displaystyle f '(z) = {\ frac {1} {z}} - 1 \ ,,}
F″(z)=-1z2.{\ Displaystyle f '' (z) = - {\ frac {1} {z ^ {2}}}. \,}
f es máxima en z = 1 y su segunda derivada es igual a -1 en 1; tenemos entonces con el método de Laplace:
NO!≈NONO+12πNOmi-NO=2πNONONOmi-NO.{\ Displaystyle N! \ approx N ^ {N + 1} {\ sqrt {\ frac {2 \ pi} {N}}} e ^ {- N} = {\ sqrt {2 \ pi N}} N ^ { N} e ^ {- N}. \,}
Notas y referencias
(fr) Este artículo está tomado parcial o totalmente del artículo de Wikipedia en
inglés titulado
" Método de Laplace " ( ver la lista de autores ) .
Ver también
Bibliografía
-
J. Dieudonné , Calculus infinitesimal [ detalle de las ediciones ] , cap. IV, §2
- P. Deift, X. Zhou, Un método de descenso más empinado para problemas oscilatorios de Riemann-Hilbert. Asintóticas para la ecuación MKdV, Ann. de Matemáticas. (2), v . 137 (1993), núm. 2, 295–368
- A. Erdelyi, Expansiones asintóticas, Dover, 1956
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