Función de Bessel esférica
En análisis , las funciones esféricas de Bessel son funciones especiales construidas a partir de las funciones de Bessel convencionales e implicadas en algunos problemas que tienen una simetría esférica .
Están definidos por:
jno(X)=π2XJno+12(X),{\ Displaystyle j_ {n} (x) = {\ sqrt {\ pi \ over 2x}} J_ {n + {1 \ over 2}} (x),}
yno(X)=π2XYno+12(X)=(-1)no+1π2XJ-no-12(X).{\ Displaystyle y_ {n} (x) = {\ sqrt {\ pi \ over 2x}} Y_ {n + {1 \ over 2}} (x) = (- 1) ^ {n + 1} {\ sqrt {\ pi \ over 2x}} J _ {- n - {\ frac {1} {2}}} (x).}
En particular, corresponde a la función del seno cardinal :
j0{\ Displaystyle j_ {0}}![j_ {0}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/a7829ecaa6c8e08ce2a635f4d0232b6ac68a81f8)
j0(X)=sInovs(X)=pecado(X)X.{\ Displaystyle j_ {0} (x) = {\ rm {sinc}} (x) = {\ sin (x) \ over x}.}![{\ Displaystyle j_ {0} (x) = {\ rm {sinc}} (x) = {\ sin (x) \ over x}.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/f606f8dfb704331151fd1454cf8d7c3ae1d10cf1)
También podemos definir, según el mismo principio, las funciones esféricas de Hankel :
hno(1)(X)=π2Hno+12(1)(X)X=jno(X)+Iyno(X),{\ Displaystyle h_ {n} ^ {(1)} (x) = {\ sqrt {\ pi \ over 2}} {H_ {n + {1 \ over 2}}} ^ {(1)} (x) \ over {\ sqrt {x}}} = j_ {n} (x) + {\ rm {i}} y_ {n} (x),}
hno(2)(X)=π2Hno+12(2)(X)X=jno(X)-Iyno(X).{\ Displaystyle h_ {n} ^ {(2)} (x) = {\ sqrt {\ pi \ over 2}} {H_ {n + {1 \ over 2}} ^ {(2)} (x) \ sobre {\ sqrt {x}}} = j_ {n} (x) - {\ rm {i}} y_ {n} (x).}
Propiedades
Podemos definir funciones esféricas de Bessel mediante la fórmula de Rayleigh:
jno(X)=(-X)no(1XDDX)nopecado(X)X,{\ Displaystyle j_ {n} (x) = (- x) ^ {n} \ left ({\ frac {1} {x}} {\ frac {d} {dx}} \ right) ^ {n} { \ sin (x) \ over x},}
yno(X)=-(-X)no(1XDDX)noporque(X)X.{\ Displaystyle y_ {n} (x) = - (- x) ^ {n} \ left ({\ frac {1} {x}} {\ frac {d} {dx}} \ right) ^ {n} {\ cos (x) \ over x}.}
Las funciones generadoras de las funciones esféricas de Bessel son:
∑no=0+∞tnono!jno-1(X)=porque(X2-2Xt)X,{\ Displaystyle \ sum _ {n = 0} ^ {+ \ infty} {\ frac {t ^ {n}} {n!}} j_ {n-1} (x) = {\ frac {\ cos ({ \ sqrt {x ^ {2} -2xt}})} {x}},}
∑no=0+∞(-t)nono!yno-1(X)=pecado(X2+2Xt)X.{\ Displaystyle \ sum _ {n = 0} ^ {+ \ infty} {\ frac {(-t) ^ {n}} {n!}} y_ {n-1} (x) = {\ frac {\ sin ({\ sqrt {x ^ {2} + 2xt}})} {x}}.}
Estas funciones son las soluciones de la parte radial de la ecuación de Helmholtz en coordenadas esféricas , obtenidas separando las variables:
X2D2yDX2+2XDyDX+(X2-no(no+1))y=0.{\ Displaystyle x ^ {2} {\ frac {d ^ {2} y} {dx ^ {2}}} + 2x {\ frac {dy} {dx}} + (x ^ {2} -n (n +1)) y = 0.}![{\ Displaystyle x ^ {2} {\ frac {d ^ {2} y} {dx ^ {2}}} + 2x {\ frac {dy} {dx}} + (x ^ {2} -n (n +1)) y = 0.}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/26d3ac84c2757e3a2884b4be1504f979ce872bbf)
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